Колебания Упругая волна Когерентные источники Угловая дисперсия абсолютно чёрное тело Монохроматическая волна момент импульса Атом водорода Уравнения движения Полевые уравнения проводник с током в магнитном поле Электродвижущая сила

Для линейчатого спектра излучения характерна следующая закономерность: атомы данного химического элемента излучают волны строго определенного набора частот, поэтому линейчатый спектр излучения у каждого химического элемента свой, не совпадающий со спектром ни одного другого химического элемента. Линейчатым у отдельных атомов вещества является не только спектр излучения, но и спектр поглощения

Поле на большом расстоянии от ограниченного распределения заряда.

Заодно познакомимся со стандартным приёмом получения приближённых решений. Проблема такая опять. Имеем распределение заряда, мы теперь попробуем получить более точную формулу, не так радикально, а, вот, если уйти достаточно далеко, но ещё, когда это распределение не выглядит совсем точечным, хотим получить более точное приближение. Пусть у нас L – характерный линейный размер системы, будем считать, что , это можно оформить иначе: ,  это в пределах распределения,  – это малая величина.

А теперь вот чем займёмся: .

Стандартный приём: когда у вас имеется сумма, в которой одно слагаемое большое, а другие маленькие, то всегда есть смысл вынести большое слагаемое за скобку и получить в сумме единицу плюс какие-то маленькие добавки, которая разлагается в ряд.

Пишем дальше: ) . Мы избавились от корня, ну, потому что . А теперь, добывши этот результат, займёмся формулой для потенциала:  +.

Тогда мы получаем такую формулу для потенциала: 

.

Если бы мы произвели разложение поля в точке, вот я там выкинул , если ещё взять следующие поправки, то тут пошло бы слагаемое, которое характеризовало бы не дипольный момент, а, так называемый, квадрупольный момент и дальше моменты более высоких порядков. Вот сама такая процедура называется разложением по мультиполям. Мультиполь нулевого порядкам – это просто заряд, дальше, мультиполь первого порядка – это дипольный момент, дальше там квадрупольный момент. Дипольный момент задаётся вектором, квадрупольный бы момент задавался квадратной матрицей из девяти элементов, но вследствие симметрии там было бы только шесть отличных от нуля и так далее.

Это мы нашли потенциал, ну, а теперь поупражняемся в нахождении напряжённости.  – это даст напряжённость поля точечного заряда, вычислим . = ==   = .

 

Тогда для напряжённости поля получаем:

МАССОВОЕ ЧИСЛО – это число нуклонов (протонов и нейтронов) в атомном ядре. Массовое число равно округленной до целого числа относительной атомной массе элемента. Для массового числа существует закон сохранения, являющийся частным случаем закона сохранения барионного заряда.

Колебания, оптическая физика Электромагнитное поле Электромагнитное взаимодействие